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网站建设的er图怎么画,山西住房和建设厅网站,设计建设网站公司网站,网站开发PHP程序员招聘一维含时状态的深入剖析 1. 谐振子的动量本征函数 在量子物理中，谐振子是一个非常特殊的问题。之前已经求解了谐振子势 $U (x) = \frac{1}{2}m\omega^{2}x^{2}$ 的定态薛定谔方程（TISE），得到的波函数是坐标空间波函数 $\psi (x)$，而非动量空间波函数 $\varphi (p)$。 T…一维含时状态的深入剖析1. 谐振子的动量本征函数在量子物理中，谐振子是一个非常特殊的问题。之前已经求解了谐振子势 $U (x) = \frac{1}{2}m\omega^{2}x^{2}$ 的定态薛定谔方程（TISE），得到的波函数是坐标空间波函数 $\psi (x)$，而非动量空间波函数 $\varphi (p)$。TISE 可写为：[\left(\frac{\hat{p}^{2}}{2m} + \frac{1}{2}m\omega^{2}x^{2}\right)\psi (x) = E\psi (x)]由于坐标 $x$ 和动量 $p$ 在 TISE 中出现的幂次相同，且有算符关系 $\hat{p} \to \frac{\hbar}{i}\frac{d}{dx}$ 和 $x \to -\frac{\hbar}{i}\frac{d}{dp}$，可知动量和坐标能量本征函数具有相同的一般形式。坐标空间的本征函数为：[\psi_{n} (x) = \left(\frac{1}{2^{n}n!}\right)^{\frac{1}{4}}\left(\frac{m\omega}{\pi\hbar}\right)^{\frac{1}{4}}H_{n}\left(\sqrt{\frac{m\omega}{\hbar}}x\right)e^{-\frac{m\omega x^{2}}{2\hbar}}]通过将 $x$ 替换为其在 $p$ 空间的算符等价形式，可得到谐振子的动量本征函数：[\varphi_{n} (p) = \left(\frac{1}